Теория БГП-Тор. Базисное гравитац. поле Вселенной в форме тора т

Начну с главного посыла, который тормозит ВСЕ теоии.

Гравитации притяжения в природе нет, по причине:

1.монополя ПРИТЯЖЕНИЯ в природе нет, как нет вообще никакого монополя. Только в теориях.
2.не существует притяжения без посредника, а посредников не обнаружено,
3.на притяжении возможно только разрежение, но не давление,
4.на притяжении невозможно устойчивое орбитальное равновесие,
5.нет механизма, утверждающего притяжение строго в центр гравитрующего тела,
не раскрыт механизм притяжения и раскрыт быть не может, т.к. в центре гравитела, без экрана, притяжения быть не может ввиду скомпенсированности со всех сторон… НОЛЬ… Значит, куда угодно, только не в центр.
Добавим пункты от Катющика:
6.- невозможность продолжительного существования объектов. По версии притяжения вселенная может существовать(грубо) только в форме макротела.

7. — невозможность построения силового равновесия на силах притяжения. Без силового равновесия хотя бы кратковременного орбитальность невозможна ни в какой форме. Что однозначно подтверждается экспериментально — практикой всех видов силовых взаимодействий.

8. — приливы не вписываются в F= GmM/(r ^2) по версии притяжения (это даже РАН признаёт)
— форма Луны не возможна при F= GmM/(r ^2) по версии притяжения,

Интересно, хоть у одного здравомыслящего есть еще вопросы по наличию в Природе притяжения?

Еще три факта-доказательства от Лалетина( Гравитация не может быть притяжением.Александр Лалетин)

Факт первый; физическое воздействие на материю может оказываться опять же только материей и только в непосредственном контакте фрагментов материи.
Факт второй; материя способна оказывать воздействие исключительно только по вектору своего движения, то есть методом контактного столкновения и передачи импульса своего движения по вектору движения, и никак иначе.
Факт третий; вектор гравитационной силы всегда направлен извне, в сторону центра объекта обладающего гравитацией и потому никаким образом носитель этой силы не может исходить от тела обладающего гравитацией, а может только двигаться извне к центру обладателя гравитации.

БГП это самый большой объект во Вселенной со всей существующей в ней  энергией. А основа у него-дихотомия гравитации отталкивания и приталкивания от БГП. Это скалярное суммарное гравитацуионное поле Вселенной. Сумма всех полей отталкивания от локальных гравитантов. Росто количество вновь образованных щвезд- гравитантов, сут приращение суммарного потенциала и. одновременно разлета Вселенной.
Если принять, что гравитация — это дихотомия приталкивания от глобального базисного поля Вселенной и отталкивания от локальных гравитирующих объектов, и оба эффекта описываются скалярными полями, то модификация уравнений Эйнштейна будет включать два взаимодействующих скалярных поля с противоположными знаками. Вот как это можно формализовать:
1. Постулаты модели
1. Базисное поле Вселенной (приталкивание):  
    — Скалярное поле \( \Phi \), создаваемое суммарной массой всех гравитирующих объектов во Вселенной.  
    — Действует как фоновое отталкивание (аналог тёмной энергии).  

2. Локальное поле объектов (отталкивание):  
    — Скалярное поле \( \phi \), создаваемое отдельными массами (галактиками, звёздами).  
    — Действует как «притяжение» вблизи массивных тел, но на больших расстояниях складывается с \( \Phi \), усиливая разлёт.  

3. Скалярная природа:  
   Оба поля — скаляры, поэтому их потенциалы линейно складываются:  
   \[
   \Psi_{\text{total}} = \Phi + \phi.
   \]
2. Лагранжиан системы
Общий лагранжиан включает:  
— Стандартный гравитационный член (Эйнштейн-Гильберт).  
— Кинетические и потенциальные члены для полей \( \Phi \) и \( \phi \).  
— Взаимодействие между полями (если есть).  

Пример:  
\[
\mathcal{L} = \frac{R}{16\pi G} — \frac{1}{2} \nabla_\mu \Phi \nabla^\mu \Phi — V(\Phi) — \frac{1}{2} \nabla_\mu \phi \nabla^\mu \phi — U(\phi) + \mathcal{L}_{\text{int}},
\]  
где \( V(\Phi) \) и \( U(\phi) \) — потенциалы полей, а \( \mathcal{L}_{\text{int}} \) описывает их взаимодействие.
3. Уравнения поля
Уравнения Эйнштейна  
Модифицированные уравнения включают вклад обоих полей в тензор энергии-импульса:  
\[
G_{\mu\nu} = 8\pi G \left( T_{\mu\nu}^{(\text{matter})} + T_{\mu\nu}^{(\Phi)} + T_{\mu\nu}^{(\phi)} \right),
\]  
где:  
— \( T_{\mu\nu}^{(\Phi)} = \nabla_\mu \Phi \nabla_\nu \Phi — g_{\mu\nu} \left( \frac{1}{2} \nabla_\alpha \Phi \nabla^\alpha \Phi + V(\Phi) \right) \),  
— \( T_{\mu\nu}^{(\phi)} \) — аналогично для \( \phi \).  
Уравнения для скалярных полей  

\(​​​​[latex]□Φ− dΦ/dV​ =0,□ϕ− dϕ/dU​ =0.[/latex]\)
 

4. Вид потенциалов
Для объяснения ускоренного расширения и локального притяжения:  
— Поле \( \Phi \) (глобальное приталкивание):  
  Потенциал \( V(\Phi) \) должен быть «положительным» и медленно меняться, например:  
  \[
  V(\Phi) = V_0 e^{-\lambda \Phi}, \quad V_0 > 0.
  \]  
  Это даёт отрицательное давление, аналогичное тёмной энергии.  

— Поле \( \phi \) (локальное отталкивание):  
  Потенциал \( U(\phi) \) должен обеспечивать «притяжение» вблизи масс, например:  
  \[
  U(\phi) = -\frac{\mu^2}{2} \phi^2 + \frac{\lambda}{4} \phi^4.
  \]  
  Это соответствует спонтанному нарушению симметрии (аналог хиггсовского механизма).
5. Пример решения для космологии  
В метрике Фридмана-Робертсона-Уокера:  
— Глобальное поле \( \Phi \) однородно: \( \Phi = \Phi(t) \).  
— Локальное поле \( \phi \) зависит от распределения масс: \( \phi = \phi(r, t) \).  

Уравнение Фридмана с учётом полей:  
\[
H^2 = \frac{8\pi G}{3} \left( \rho_{\text{m}} + \frac{\dot{\Phi}^2}{2} + V(\Phi) + \frac{\dot{\phi}^2}{2} + U(\phi) \right).
\]  
При доминировании \( V(\Phi) \) возникает ускоренное расширение.
6. Локальное притяжение  
Вблизи массивного тела (например, галактики) поле \( \phi \) создаёт потенциал:  
\[
\phi® \sim -\frac{G M}{r} e^{-m r},
\]  
где \( m \) — масса поля \( \phi \). Это даёт ньютоновское притяжение с поправкой (как в теориях с экранированием).
7. Критерии наблюдательной проверки  
1. Кривые вращения галактик:  
   Поле \( \phi \) должно объяснять аномалии без тёмной материи.  
2. Ускоренное расширение:  
   Поле \( \Phi \) должно давать \( \ddot{a} > 0 \) при \( z \sim 0.5-1 \).  
3. Гравитационные волны:  
   Скорость \( c_{\text{gw}} \) не должна нарушаться.

Итог 
Модификация уравнений Эйнштейна для моего сценария включает:  
\[
G_{\mu\nu} = 8\pi G \left( T_{\mu\nu}^{(\text{matter})} + \nabla_\mu \Phi \nabla_\nu \Phi + \nabla_\mu \phi \nabla_\nu \phi — g_{\mu\nu} \left( \frac{1}{2} (\nabla \Phi)^2 + \frac{1}{2} (\nabla \phi)^2 + V(\Phi) + U(\phi) \right) \right).
\]  
Это объединяет глобальное отталкивание и локальное «притяжение» через скалярные поля.
Это если использовать официальный матаппарат и привязку смысла дихотомии гравитации к модификации уравнений Эйнштейна. 

Пояснение к смыслам гравитации с дихотомией приталкивания и отталкивания, зависящей от типа вещества.

Математический аппарат модели гравитации с дихотомией приталкивания и отталкивания, зависящей от типа вещества

Данная гипотеза предполагает, что:
1. Гравитация отталкивания действует только на лёгкие элементы (H, He), образованные в ранней Вселенной и общепринятой концепции  первичного образования атомов в виде гелия и водорода.
2. Гравитация приталкивания действует на тяжёлые элементы и направлена к «экрану» в ядре гравитантов (где отталкивание максимально, а приталкивание отсутствует).
3. Ядро гравитанта — зона с условиями, аналогичными теории Великого Объединения (экстремальные плотность, температура, давление).

Для формализации этой идеи потребуется:
— Разделение вещества на два класса (лёгкие vs тяжёлые элементы).
— Разные потенциалы для каждого класса.
— Модификация уравнений гравитации с учётом «экрана» в ядре.
1. Классификация вещества
Введём скалярное поле-метку \( \chi \), характеризующее тип вещества:
\[
\chi = 
\begin{cases}
1 & \text{(лёгкие элементы: H, He)}, \\
0 & \text{(тяжёлые элементы: всё остальное)}.
\end{cases}
\]
Плотность вещества разделяется на две компоненты:
\[
\rho = \rho_{\text{light}} \cdot \chi + \rho_{\text{heavy}} \cdot (1 — \chi).
\]
2. Потенциалы для каждого класса
 Для лёгких элементов (H, He) — только отталкивание
\[
\Phi_{\text{rep}}® = +\frac{\kappa}{r} e^{-mr}, \quad \kappa > 0,
\]
где:
— \( \kappa \) — константа, связанная с интенсивностью отталкивания,
— \( m \) — масса поля отталкивания (определяет радиус действия).

Сила отталкивания:
\[
F_{\text{rep}} = -\nabla \Phi_{\text{rep}} = \kappa \left( \frac{1}{r^2} + \frac{m}{r} \right) e^{-mr}.
\]
— На малых расстояниях (\( r \ll 1/m \)): \( F_{\text{rep}} \approx \frac{\kappa}{r^2} \) (сильное отталкивание).  
— На больших (\( r \gg 1/m \)): \( F_{\text{rep}} \to 0 \) (экранирование).

 Для тяжёлых элементов — только приталкивание
\[
\Phi_{\text{attr}}® = -\frac{GM}{r} \cdot f®,
\]
где \( f® \) — функция, описывающая «экран» в ядре гравитанта:
\[
f® = 
\begin{cases}
0, & r \leq r_{\text{core}} \text{(ядро: притяжение отключено)}, \\
1 — e^{-\mu (r — r_{\text{core}})}, & r > r_{\text{core}} \text{(вне ядра: тяготение включается)}.
\end{cases}
\]
Параметры:
— \( r_{\text{core}} \) — радиус ядра гравитанта,
— \( \mu \) — параметр резкости перехода.

Сила приталкивания:
\[
F_{\text{attr}} = -\nabla \Phi_{\text{attr}} = -\frac{GM}{r^2} \left( f® + r f'® \right).
\]
— В ядре (\( r \leq r_{\text{core}} \)): \( F_{\text{attr}} = 0 \) (экран).  
— Вне ядра: \( F_{\text{attr}} \approx -\frac{GM}{r^2} \) (ньютоновский предел).

 3. Уравнения движения
Для частицы с массой \( m \) и типом \( \chi \):
\[
m \ddot{\mathbf{r}} = \chi F_{\text{rep}} + (1 — \chi) F_{\text{attr}}.
\]

 Примеры:
1. Атом H/He (\( \chi = 1 \)):
   \[
   \ddot{\mathbf{r}} = \frac{\kappa}{m} \left( \frac{1}{r^2} + \frac{m}{r} \right) e^{-mr} \hat{r} \quad \text{(летит вверх)}.
   \]
2. Тяжёлый атом (\( \chi = 0 \)):
   \[
   \ddot{\mathbf{r}} = -\frac{GM}{r^2} \left( f® + r f'® \right) \hat{r} \quad \text{(падает вниз)}.
   \]

 4. Гравитационное поле гравитанта
Плотность гравитанта \( \rho(\mathbf{r}) \) создаёт потенциал:
\[
\Phi_{\text{graviton}} = \int \frac{ \rho(\mathbf{r}') \left( -\frac{G}{|\mathbf{r} — \mathbf{r}'|} f(|\mathbf{r} — \mathbf{r}'|) + \frac{\kappa}{|\mathbf{r} — \mathbf{r}'|} e^{-m |\mathbf{r} — \mathbf{r}'|} \right) }{ \text{(с учётом } \chi \text{)} } d^3 r'.
\]

 5. Условия в ядре гравитанта
Ядро моделируется как область с:
— Плотностью \( \rho \sim \rho_{\text{Планк}} \),  
— Давлением \( p \sim c^2 \rho \),  
— Температурой \( T \sim 10^{32} \) K.  

Это приводит к:
— Отключению тяготения (\( f® = 0 \)) из-за экстремальной кривизны.  
— Максимальному отталкиванию (поле \( \phi \) достигает пика).
 6. Космологические следствия
1. Лёгкие элементы (H, He):  
    — Доминирует отталкивание → объясняет их равномерное распределение во Вселенной.  
2. Тяжёлые элементы:  
    — Приталкиваются к гравитантам → формируют звёзды, планеты.  
3. Ускоренное расширение:  
    — На больших масштабах отталкивание H/He доминирует над приталкиванием.

Гравитацию невозможно обьяснить с позиции первобытных предсьавлений о материи. 

Время идет, а древние представления основанные на парадигме Демокрита так и остались. А за последнее столетие еще и усугубилось фальсификацией результатов экспериментов со скоростью света. Постоянство скорости света это фальсификация.

Из за этих причин невозможно обьяснить инерцию. Есть конечно гоблинское обьяснение что ее причиной является прямолинейное движение относительно ИСО в изитропном пространстве. Но оно потому и гоблинское потому что ИСО, что пространство не являются существующими материальными обьектами и не могут выступать в причинной связи.

Поэтому невозможно обьяснить инерцию как следсьвие движения относительно всепронизывающей среды и гравитацию как результат взаимодействия с этой неоднородной средой, так же приходится выдумывать темную материю из за того что космические тела сохраняют количество движения относительно увлекаемой среды, а не придуманной ИСО.

Для того что бы обьяснить гравитацию необходимо отказаться от теории Демокрита и признать существовпние среды.