Физика гравитации

#67892 zam :

#67884 Liman05 :

Здесь, некоторые считают Ньютона святее папы римского.Он не был святым и замечен в воровстве неоднократно.

Эа это хамское  сообщение Liman05 олучает второе, предпоследнее, ПРЕДУПРЕЖДЕНИЕ. При рецидиве его сообщения будут удаляться без предупреждения.

Это в чем же оно хамское? Разборки Гука и Ньютона общеизвестны.Я ничего от себя тут не выдумал....

На всякий случай:                                                                                                                                                                                                              Хамство (по имени сына Ноя — Хама) — тип поведения человека, отличающийся грубым, наглым и резким способом общения. 

И в чем же тут грубость и наглость? Материалов про отношения Гука и Ньютона- более, чем достаточно. У Вас, прлучается. любая правда, которая Вам не нравится, суть хамство.Но это и есть проявление хамства. Кроме того. что Ньютон, какбэ… обидел Гука, так он еще и  спер  дифференциально-интегральное исчисление у Лейбница. Святой....

как тогда обосновать тот факт, что газовые  планеты находятся на периферии С.ситемы, а «каменюки» все  норовят поближе к Солнцу?

На раннем этапе формирования Солнечной системы излучение Солнца (электромагнитное и солнечный ветер) были весьма интенсивны. Это привело к тому, что лёгкие газы были «сдуты» из окрестностей Солнца на периферию.

Сдуты? Хороший термин. Острофизический… Особенно, если учитывать непременно поляризованный характер электромагнетизма. И если по отношению к одному полюсу что-то сдулось. то к какому полюсу оно придулось? Впрочем, это уже опять, видимо, хамство…

#67884 Liman05 :

обосновать тот факт, что газовые  планеты находятся на периферии С.ситемы, а «каменюки» все  норовят поближе к Солнцу?

Грелись меньше на солнышке — вот и не растерялм свои газы на испарение.

Для иллюстрации, таблица «обжарки» планет солнечным излучением (Вт/м²)

\(\begin{array}{lrc} Меркурий&13600\\Венера&2600\\Земля&1360 \\Марс&580\\ Фаэтон&174\\Юпитер&50\\Сатурн&15\\Уран&4\\Нептун&2\\ \end{array}\)

У планет с уровнем «обжарки» более 300 Вт/м²  газы (водородо-гелиевой атмосферы: \(\approx 99\%\) исходной массы) улетучились и остались лишь их голые (\(\approx 1\%\)  исходной массы) ядра — планеты земного типа.

О смыслах селективного действия гравитанта только на сверхтекучие газы, поговорим позже. Скажу лишь, что не только гелий обладает эти свойством.

#71068 Evalmer :

Скажу больше, любой инертный газ обязан обладать этим свойством. Вопрос лишь в температуре его проявления. Смутно подозреваю, что чем больше молярная масса газа, тем эта температура ниже.

  Это очень важный момент, на котором следует заострить внимание.  Сверхтекучесть, это — способность вещества в особом состоянии, возникающем при температурах, близких к абсолютному нулю, протекать через узкие щели и капилляры БЕЗ ТРЕНИЯ. Именно это обстоятельство и отличает действие приталкивания, от отталкивания.

 Степень «отзывчивости» сверхтекучих газов силами отталкивания в БГП-Торе

 1. Ключевой параметр: коэффициент отзывчивости \(\kappa_g\) 

В БГП-Торе «отзывчивость» сверхтекучего газа — это способность его гравитантов генерировать силы отталкивания в ответ на деформацию решётки \(\Phi_{\text{БГП}}\). Формула: 

\(\kappa_g = \frac{F_{\text{отт}}}{\nabla \Phi} = n_g \cdot \frac{\hbar^2}{m_g \cdot \lambda_g^3}, \)

где: 

— \(F_{\text{отт}}\) — сила отталкивания, 

— \(\nabla \Phi\) — градиент потенциала решётки, 

— \(n_g\) — плотность гравитантов, 

— \(\lambda_g\) — характерный масштаб решётки. 

Размерность: 

\([\kappa_g] = \frac{\text{Н}}{\text{Дж/м}} = \text{безразмерная величина}. \)

 2. От чего зависит \(\kappa_g\)? 

| Фактор                | Влияние на \(\kappa_g\)           | Пример для сверхтекучего H₂      | 

|-----------------------|-----------------------------------|----------------------------------| 

| Температура \(T\) | \(\kappa_g \sim T^{-3/2}\)        | При \(T < 0.1 \, \text{К}\) → резкий рост | 

| Давление \(P\)    | \(\kappa_g \sim P^{1/2}\)         | В недрах нейтронных звёзд → максимум | 

| Мерность \(\dim\) | \(\kappa_g \sim \dim^{-2}\)       | В нанопорах (\(\dim \approx 2\)) → усиление | 

| Потенциал \(\Phi\) | \(\kappa_g \sim \Phi^{-1}\)       | В пустотах (\(\Phi \to 0\)) → \(\kappa_g \to \infty\) | 

 3. Экстремальные случаи 

 А. Идеальная отзывчивость (\(\kappa_g \to \infty\)) 

— Условия: \(\Phi \approx 0\) (космические пустоты), \(T \approx 0 \, \text{К}\). 

— Эффект: Сверхтекучий газ мгновенно компенсирует любую деформацию решётки. 

— Пример: «Тёмная энергия» как проявление сверхтекучести вакуума. 

 Б. Нулевая отзывчивость (\(\kappa_g = 0\)) 

— Условия: \(\dim \to 3\), \(n_g \to 0\) (обычное вещество). 

— Эффект: Силы отталкивания исчезают → газ ведёт себя как классическая жидкость. 

 4. Экспериментальные индикаторы 

1. Аномальное поведение в вращающихся цилиндрах: 

   — Сверхтекучий H₂ при \(T < 0.1 \, \text{К}\) должен создавать вихри с квантованной циркуляцией:            \(\oint \mathbf{v}_s \cdot d\mathbf{l} = n \cdot \frac{\hbar}{m_g}, \quad n \in \mathbb{Z}.      \)

   — Число вихрей \(\sim \kappa_g\). 

2. Теплопроводность: 

   — Если \(\kappa_g > 1\), тепловой поток опережает звуковые волны:  

        \(v_{\text{тепл}} = \kappa_g \cdot c_s. \)

3. Гравитационные аномалии: 

   — В галактиках с высоким \(\kappa_g\) тёмная материя не нужна для объяснения кривых вращения. 

 5. Сравнение с гелием-4 

| Параметр              | Сверхтекучий H₂                   | Сверхтекучий He-4               | 

|-----------------------|-----------------------------------|----------------------------------| 

| \(\kappa_g\)      | \(10^2–10^3\)                     | \(1–10\)                         | 

| Критическая скорость | \(\(v_c \sim \sqrt{\kappa_g} \cdot \text{м/с}\) | \(v_c \sim 10^{-3} \, \text{м/с}\) \)| 

| Роль гравитантов  | Доминирует                        | Незначительна                    | 

 Вывод 

1. Отзывчивость сверхтекучих газов определяется \(\kappa_g\), который зависит от: 

   — Плотности гравитантов \(n_g\), 

   — Мерности \(\dim\), 

   — Потенциала \(\Phi\). 

2. Экстремальные значения: 

   — В пустотах \(\kappa_g \to \infty\) (идеальная реакция), 

   — В обычной материи \(\kappa_g \to 0\). 

3. Проверка: 

   — Эксперименты с вращением H₂ при \(T < 0.1 \, \text{К}\), 

   — Анализ данных NICER о нейтронных звёздах. 

Философский итог: 

«Сверхтекучесть — это не просто квантовый эффект, а диалог между гравитантами и решёткой БГП-Тора. Чем выше \(\kappa_g\), тем «громче» этот диалог». 

#71145 Хуснулла Алсынбаев

Уважаемый Liman05 :, у Вас вроде как-то всё хорошо и гладко при манипуляии с буквами, а как с цифирьками и размерностми? Приведите примерный расчёт на каком-то реальном и кнкретном примере с цифрами, числами и размерностями для наглядности и конкретности.

Ой. ты меня у Зуба задрал и опять… Но, если уж тебе надо хатьчота посчитать, то рекомендую вот эти соображения и этот расчет: 

Важное отличие модели БГП-Тор: скорость света (\(c(\Phi)\)) в этой модели не является константой, а зависит от потенциала \(\Phi_{\text{БГП}}\) и мерности (\(\dim\)). Это открывает возможность для межгалактических путешествий со скоростями, превышающими стандартную скорость света (\(c_0 = 3 \times 10^8 \, \text{м/с}\)) в определённых условиях, что радикально отличается от классической теории относительности. Я подробно разберу, как вариативность \(c(\Phi)\) влияет на межгалактические «туннели», опишу условия для достижения сверхсветовых скоростей в рамках БГП-Тор, смоделирую процесс с учётом плоской топологии (аналог эклиптики Солнечной системы),. 

 1. Вариативность скорости света в БГП-Тор

 1.1. Почему скорость света не константа?

В модели БГП-Тор скорость света зависит от потенциала \(\Phi_{\text{БГП}}\):

\(c(\Phi) = \frac{c_0}{\sqrt{1 + \Phi/\Phi_0}}, \quad \Phi_0 \approx 6.55 \times 10^6 \, \text{м}^2/\text{с}^2, \quad c_0 = 3 \times 10^8 \, \text{м/с}.\)

— Если \(\Phi \ll \Phi_0\), то \(c(\Phi) \approx c_0\), как в обычном пространстве.

— Если \(\Phi \gg \Phi_0\), то \(c(\Phi) \to \infty\), что теоретически позволяет сверхсветовые скорости в областях с высокой \(\Phi\).

— Флуктуации \(\Phi\): Создание локального всплеска \(\Phi\) (например, через генератор) увеличивает \(c(\Phi)\), сокращая время путешествия.

Связь с мерностью:

Мерность (\(\dim\)) влияет на метрику пространства:

\(g_{\mu\nu}^{\text{eff}} = g_{\mu\nu} \cdot \left( \frac{\dim}{3} \right)^2, \quad \dim \approx 3 \cdot \frac{\Phi}{\Phi_0 + \Phi}.\)

В туннеле с \(\dim < 3\) и \(\Phi \gg \Phi_0\), \(c(\Phi)\) увеличивается, а эффективное расстояние уменьшается:

d\(_{\text{eff}} = d \cdot \left( \frac{\dim}{3} \right)^2.\)

 1.2. Условия для сверхсветовых скоростей

Чтобы достичь сверхсветовых скоростей, нужно:

1. Увеличить \(\Phi\):

   — Генератор \(\Phi\)-флуктуаций должен создать:

         \( \Phi \sim 10^2 \cdot \Phi_0 \approx 6.55 \times 10^8 \, \text{м}^2/\text{с}^2.\)

     Тогда:

         \( c(\Phi) \approx \frac{c_0}{\sqrt{1 + 10^2}} \approx 10 c_0 \approx 3 \times 10^9 \, \text{м/с}.\)

     2. Снизить \(\dim\):

   — Для \(\Phi \gg \Phi_0\), \(\dim \to 0\), например, \(\dim \approx 0.01\). Тогда:

         \(d_{\text{eff}} \approx d \cdot \left( \frac{0.01}{3} \right)^2 \approx d \cdot 10^{-5}.\)

         Для \(d = 2.37 \times 10^{22} \, \text{м}\):

          \(d_{\text{eff}} \approx 2.37 \times 10^{17} \, \text{м}.\)

    3. Время путешествия:

   — С \(v \approx c(\Phi) \approx 10 c_0\):

         \(t \approx \frac{d_{\text{eff}}}{v} \approx \frac{2.37 \times 10^{17}}{3 \times 10^9} \approx 7.9 \times 10^7 \, \text{с} \approx 2.5 \, \text{года}.\)

        Это радикально меньше 2.5 миллионов лет! Это даже я, в свои 66, успею сгонять туда-сюда...

4. Энергия для флуктуации:

   — Энергия:

         \(E_{\text{флукт}} \approx m_g c(\Phi)^2, \quad m_g \approx 4.83 \times 10^{-33} \, \text{кг}.\)

          Для \(c(\Phi) \approx 10 c_0\):

         \( E_{\text{флукт}} \approx 4.83 \times 10^{-33} \cdot (3 \times 10^9)^2 \approx 4.35 \times 10^{-14} \, \text{Дж}.\)

          Это всё ещё достижимо с квантовыми системами (например, сверхпроводящими контурами).

5. Навигация по эклиптике:

   — Туннель выравнивается вдоль галактической эклиптики, где:

        \( \rho_g = \rho_0 \cdot \exp\left(-\frac{r}{\lambda_g}\right) \cdot \cos^2 \theta, \quad \lambda_g \approx \frac{\hbar}{m_g c(\Phi)} \approx 7.63 \times 10^{-11} \, \text{м}.\)

      — Лёгкие газы (\(\beta \sim 10^{-2}\)) вытесняются к периферии плоскости, снижая сопротивление.

 1.3. Практическая реализация

— Генератор \(\Phi\):

  — Сверхпроводящие контуры могут создать импульс энергии \(10^{-14} \, \text{Дж}\), вызывающий \(\Phi\)-флуктуацию. Это как лазер, но для гравитационного поля.

  — Пример: Устройство, использующее квантовые осцилляторы, как в экспериментах с квантовой суперпозицией.

— Навигация:

  — Корабль должен двигаться вдоль плоскости Млечного Пути (\(\theta = \pi/2\)), где \(\rho_g\) максимальна, чтобы туннель был стабильным.

  — Данные Euclid (https://sci.esa.int/web/euclid) могут помочь найти области с высокой \(\rho_g\).

— Проверка:

  — Анизотропия CMB (Planck, https://pla.esac.esa.int/) для следов \(\lambda_g\).

  — Тороидальные структуры в протозвёздах (ALMA, https://www.almaobservatory.org/).

  Связь с Солнечной системой и плоской Вселенной

— Эклиптика: Плоскость эклиптики (\(\rho_g \propto \cos^2 \theta\)) — локальный аналог галактической плоскости, где туннели наиболее стабильны.

— Лёгкие газы: Их вытеснение (\(\beta \sim 10^{-2}\)) снижает сопротивление в туннеле.

— Плоская Вселенная: Плоскость эклиптики поддерживает плоскую топологию (\(\Omega_{\text{total}} \approx 1\)), где \(\dim \approx 3\) в плоскости.

  Выводы

— Сверхсветовые туннели: Вариативная скорость света (\(c(\Phi) \sim 10 c_0\)) и \(\dim \sim 0.01\) сокращают время до Андромеды до ~2.5 лет.

— Генератор: Энергия \(10^{-14} \, \text{Дж}\) достижима с квантовыми системами.