Задачи на период колебаний и частоту, 9 класс

Всем здравствуйте! Помогите, пожалуйста, задачки решить. Это ДКР, а я проболела всю четверть и не могу разобраться теперь. Очень прошу помочь именно решением, а не подсказками.
2. На поверхности воды плотностью ρ плавает бутылка массой m и площадью поперечного сечения S. Найдите период свободных вертикальных колебаний бутылки при условии, что в воде находится только ее цилиндрическая часть (т.е. горлышко в воду не погружается).
3. Электроемкость конденсатора переменной емкости в контуре радиоприемника может изменяться от C1=50 нФ до C2=250 нФ. Индуктивность катушки остается неизменной и равно L=0,6 мГн. На каких частотах работает радиоприемник?
4. Электромагнитная волна от некоторого источника распространяется в бензоле, при этом длина волны составляет 1,2 мм. Определите период колебаний источника. Показатель преломления бензола 1,5.
отредактировал(а) iskander: 2015-05-06 15:39 GMT

А одноклассников у тебя нет, поэтому обратиться не к кому.. Точнее они есть, но они ничего не понимают, хотя и не болели.
И вообще, Питер такая деревня, что и спросить не у кого. Если ты спишешь готовое решение, то ни сколько не поумнеешь.
Если ни то, ни другое, ни третье не помогает, прочтите, наконец инструкцию.


http://alexandr4784.narod.ru/
Откуда: Псков
Кто: книгоиздательство
2. \(f=\frac{1}{T}=\frac{1}{2\pi\sqrt{LC}}\)
Подставляя сюда значения емкостей можно определить частоты
\(T=2\pi\sqrt{LC}\)

4. \( n = \frac {c} {v}\)
\( T = \frac {v} {\lambda}\)


http://alexandr4784.narod.ru/
Откуда: Псков
Кто: книгоиздательство
1. На плавающую бутылку действуют две уравновешивающие друг друга силы: сила тяжести \(P=mg\) направленная вниз и сила Архимеда \(F_A=\rho{gSh}\) направленная вверх. \(h\) - глубина погружения бутылки.
\(P=F_A\)
\(mg=\rho{gSh}\) (1)
При погружении бутылки дополнительно на глубину \(x\) возникнет дополнительная выталкивающая сила
\(F=\rho{gS(h+x)}-mg\) (2)
С учетом (1) перепишем (2)
\(F=\rho{gS(h+x)}-\rho{gSh}=\rho{gSx}\)
Сила \(F=\rho{gSx}\) и вызывает колебания бутылки, т. е. можно записать \(F=-kx\), где \(k=\rho{gS}\)
Второй закон Ньютона в данном случае имеет вид:
\(m\frac{d^2x}{dt^2}=-kx\) (3)
Полагая
\(\omega_0^2=\frac{k}{m}\) (4)
запишем (3) так:
\(\frac{d^2x}{dt^2}+\omega_0^2x=0\)
Это есть уравнение гармонических колебаний с циклической частотой
\(\omega_0=\frac{2\pi}{T}\)
Откуда с учетом (4) получим
\(T=2\pi\sqrt{\frac{m}{k}}=2\pi\sqrt{\frac{m}{\rho{gS}}}\)
отредактировал(а) iskander: 2015-05-07 12:31 GMT