Итак, для равновесия тела, закрепленного на оси, существен не сам модуль силы, а произведение модуля силы
на расстояние
от оси до линии, вдоль которой действует сила (рис. 115; предполагается, что сила лежит в плоскости, перпендикулярной к оси вращения). Это произведение называется моментом силы относительно оси или просто моментом силы. Расстояние
называется плечом силы. Обозначив момент силы буквой
, получим
(77.1)
Условимся считать момент силы положительным, если эта сила, действуя в отдельности, вращала бы тело по часовой стрелке, и отрицательным в противном случае (при этом нужно заранее условиться, с какой стороны мы будем смотреть на тело). Например, силам
и
на рис. 116 нужно приписать положительный момент, а силе
— отрицательный.
Рис. 115. Момент силы
равен произведению ее модуля
на плечо
Рис. 116. Моменты сил
и
положительны, момент силы
отрицателен
Рис. 117. Момент силы
равен произведению модуля составляющей силы
на модуль радиус-вектора
Моменту силы можно дать еще и другое определение. Проведем из точки
, лежащей на оси в той же плоскости, что и сила, в точку приложения силы направленный отрезок
(рис. 117). Этот отрезок называется радиус-вектором точки приложения силы. Модуль вектора
равен расстоянию от оси до точки приложения силы. Теперь построим составляющую силы
, перпендикулярную к радиус-вектору
. Обозначим эту составляющую через
. Из рисунка видно, что
, a
. Перемножив оба выражения, получим, что
.
Таким образом, момент силы можно представить в виде
(77.2)
где
— модуль составляющей силы
, перпендикулярной к радиус-вектору
точки приложения силы,
— модуль радиус-вектора. Отметим, что произведение
численно равно площади параллелограмма, построенного на векторах
и
(рис. 117). На рис. 118 показаны силы, моменты которых относительно оси
одинаковы. Из рис. 119 видно, что перенесение точки приложения силы вдоль ее направления не меняет ее момента. Если направление силы проходит через ось вращения, то плечо силы равно нулю; следовательно, равен нулю и момент силы. Мы видели, что в этом случае сила не вызывает вращения тела: сила, момент которой относительно данной оси равен нулю, не вызывает вращения вокруг этой оси.
Рис. 118. Силы 
и
имеют одинаковые моменты относительно оси
Рис. 119. Равные силы 
с одинаковым плечом
имеют равные моменты относительно оси
Пользуясь понятием момента силы, мы можем по-новому сформулировать условия равновесия тела, закрепленного на оси и находящегося под действием двух сил. В условии равновесия, выражаемом формулой (76.1),
и
есть не что иное, как плечи соответствующих сил. Следовательно, это условие состоит в равенстве абсолютных значений моментов обеих сил. Кроме того, чтобы не возникало вращение, направления моментов должны быть противоположными, т. е. моменты должны отличаться знаком. Таким образом, для равновесия тела, закрепленного на оси, алгебраическая сумма моментов действующих на него сил должна быть равна нулю.
Так как момент силы определяется произведением модуля силы на плечо, то единицу момента силы мы получим, взяв равную единице силу, плечо которой также равно единице. Следовательно, в СИ единицей момента силы является момент силы, равной одному ньютону и действующей на плече один метр. Она называется ньютон-метром (Н·м).
Если на тело, закрепленное на оси, действует много сил, то, как показывает опыт, условие равновесия остается тем же, что и для случая двух сил: для равновесия тела, закрепленного на оси, алгебраическая сумма моментов всех сил, действующих на тело, должна быть равна нулю. Результирующим моментом нескольких моментов, действующих на тело (составляющих моментов), называют алгебраическую сумму составляющих моментов. Под действием результирующего момента тело будет вращаться вокруг оси так же, как оно вращалось бы при одновременном действии всех составляющих моментов. В частности, если результирующий момент равен нулю, то тело, закрепленное на оси, либо покоится, либо вращается равномерно.
Комментарии: (0)